Внимание! ​go-referat.ru не продает дипломы, аттестаты об образовании и иные документы об образовании. Все услуги на сайте предоставляются исключительно в рамках законодательства РФ.

Заказать курсовую работу

8-800-623-64-86

КОНТРОЛЬНЫЕ РАБОТЫ
КУРСОВЫЕ РАБОТЫ
ОТЧЕТ ПО ПРАКТИКЕ
ДИПЛОМНЫЕ РАБОТЫ
КУРСОВОЙ ПРОЕКТ

Лабораторные работы по физике

СУБД dBase

Другой тип – файлы электронных таблиц, объединяемые в группы по характеру использования. Если вы организованный человек, то специальная структура папок и подпапок поможет вам справиться с несколькими

Структура и алгоритмы работы спутниковых радионавигационных систем

Структура космического сегмента обеспечивает для потребителя постоянную видимость требуемого числа спутников. Подсистема космических аппаратов Подсистема космических аппаратов СРНС состоит из определ

Геоинформационные проекты Барнаула

Барнаула последних 15 лет архитектурно-планировочного содержания) Тезис написан к VII научно-практической конференции “Молодежь – Барнаулу” (2005 г., г. Барнаул). В последние 10-15 лет очевиден мощны

Европейские университеты: исторические традиции и современность

Содержание 1. Европейские университеты в средние века стр. 3 - Зарождение университетов. Школы C I I столетия. стр. 3 - Университеты и университетские корпорации. стр. 4 - Организация и программы учеб

Синтаксический анализ языка НОРМА. Разбор описания

Главная идея, положенная в основу языка Норма, заключается в том, что полученные специалистом в процессе решения прикладной задачи расчетные формулы почти непосредственно используются для ввода в вычи

Анатомия, физиология и патология органов слуха и речи

Наружный нос состоит из костно-хрящевого скелета и мягких частей. Верхний узкий конец носа, начинающийся от лба, называется корнем носа; книзу и кпереди и от него тянется спинка носа, заканчивающая к

Творчество группы "Мельница"

Однако это еще не все: на фольклорной базе 'Мельница' создает свое собственное, очень романтичное музыкальное пространство, в котором, в свою очередь, могут сосуществовать лаконичные тексты Бернса и ф

Топографические и тактические условные знаки

Введение. Основная часть. 1. Дорожная сеть: · · ; · ; 2. Пункты управления и средства связи. · · ; · Заключение. Студент группы 14АСУ-2ДС-004 _______________ Конев М.С. Введение Военна я топографи я

Скачать работу - Лабораторные работы по физике

Всякое устройство, в котором действуют сторонние силы, называется источником тока. Он необходим в любой цепи. Внтри источника тока свободные заряды движутся против сил электростатического поля, появляется разность потенциалов ( ) на полюсах и в цепи идет ток.

Работа перемещения свободных зарядов – это работа сторонних сил за счет энергии источника (в гальваническом элементе – энергия химических процессов, в э/м генераторе – механическая энергия вращения ротора и т.д.). Мерой действия сторонних сил источника тока является ЭДС(электродвижущая сила). ЭДС равна работе сторонних сил по перемещению одного положительного заряда q на участке цепи dl : dA = Fdl cos , где F –сила, действующая на свободный заряд dl – перемещение заряда – угол между вектором силы и перемещения {Сила, действующая на свободный заряд есть результирующая сила поля кулоновских сил Сила, действующая на единичный положительный заряд: или я . Работа перемещения единичного заряда вдоль замкнутой цепи: Циркуляция вектора напряженности: работа перемещени я зар я да по замкнутому контуру, т.е. ЭДС( ): Методы измерения ЭДС: Можно определить ЭДС по закону Ома: U – падение напряжения на внутреннем участке цепи (на полюсах источника) J – сила тока в цепи Отсюда: U = - J =0 U = . Можно измерить с помощью катодного вольтметра Измерить методом компенсации Суть метода компенсации: Подлежаща я измерению ЭДС уравновешиваетс я (компенсируетс я ) известным падением напр я жени я на сопротивлении, включенном в цепь другого источника. В момент компенсации ток через исследуемый источник равен 0, т.к. потенциал точки А (рис. 1) равен потенциалу положительного полюса источника - вспомогательный источник тока - исследуемый элемент - магазины сопротивлени я G – баллистический гальванометр Вы я сним услови я , при которых исследуемого элемента я падением напр я жени я на сопротивлении I , через сопротивление - I , сопротивление подвод я щих проводов от вспомогательной батареи – r , от исследуемого элемента - По первому правилу Кирхгоффа: I = i + Применим второе правило: I i ( r + I При компенсации сила тока через исследуемый источник равна 0 я примут вид: I=I, I + i ( +r+ )= , I + I( +r+ )= , I = Значит, исследуемого элемента компенсируется падением напряжения на сопротивлении I : I = /( r + I r + Теперь можно найти Однако это сильно усложн я ет расчеты. Проще сравнить с ЭДС известного элемента, например, нормального элемента t ° c . Если вместо ввести в схему я компенсации ЭДС на на так, чтобы = c о nst , т.е. R Тогда ЭДС: I r + или Таким образом, сравнение ЭДС двух элементов сводится к сравнению двух сопротивлений. В итоге результат не зависит от r . Метод компенсации – точный метод. Он позволяет достигать точности 0, 03% от измеряемой величины.

Рабочая схема для измерения ЭДС методом компенсации: Приборы и инструменты: R ) G ) при точной компенсации ( Рабочие формулы: ЭДС неизвестного элемента I (1) Т.к. I = 0,001А, то величина измер я емой ЭДС: ( Величина сопротивления на первом магазине, при котором ЭДС нормального элемента скомпенсирована падением напряжения на нем при I =0,001А: Величина напряжения на втором магазине: Сопротивление на магазине R : R = (4) Порядок выполнения и результаты: 1. я ем величину по формуле (2): 2. Определяем величину по формуле (3): 3. =6В. Определяем величину R по формуле (4): R = 6/0,001А -3000Ом=3000 Ом 4. Т.к. стрелка гальванометра оказалась не на 0; с помощью магазина сопротивления R был подобран такой ток в цепи вспомогательного источника, чтобы ток через гальванометр = 0.При этом R =3600 Ом. 5. При включении в цепь исследуемого элемента стрелка гальванометра оказалась не на 0; с помощью магазинов сопротивления и было достигнуто отсутствие тока через гальванометр. При этом 6. Определяем величину ЭДС исследуемого элемента по формуле ( 0,001А*1558,63 Ом=1,55863 В. Формулы для расчета погрешностей: Для магазинов сопротивления и при температуре t =20±2°С: m – число декад магазина( m =6), R - значение включ. сопротивления в Омах( =1558,63Ом, 1541,37 Ом ) Для магазина сопротивления R при мощности 0,5 Вт и температуре t =20±5°С: m – число декад магазина( m =6), R - значение включ. сопротивления в Омах(3600 Ом) e x / e x = e n / e n + 2*( R / R )- погрешность при измерении ЭДС исследуемого элемента Расчет погрешностей: e N = 0,00001В, погрешности приборов – магазины сопротивлений 0,02; Гальванометр – 1 деление. R 1 ’= ( R 1 ’/100)*0,05 =0,2 Ом R 1 = ( R 1 /100)*0,05 =0,26 Ом Т. к. e x / e x = e n / e n + 2*( R / R ) , то e x = e x *( e n /e n + 2*( R/R))= 1,55863*(0,00001/1,01863 + 0,2/1018,63 + 0,26/1558,63) = = 1,55863*(0,000009817+0,0003628)= 1,55863*0,000372617=0,00058077203471 В Итак, e x =(1,55863 Вывод: Полученные данные, учитыва я погрешность при вычислении, подтверждают точность метода компенсации и возможность нахождени я ЭДС, примен я я этот метод.

Министерство общего и профессионального образовани я Российской Федерации Новгородский Государственный университет Имени Ярослава Мудрого Кафедра «Прикладна я математика и информатика» Отчет Исследование электростатического пол я Преподаватель: Евдокимова Л.А. Студент группы № 3311 Jannat Новгород Великий 2005 Отчет по лабораторной работе № 1.1 «Исследование электростатического пол я » Цель работы: Найти распределение потенциалов полей различных систем зар я дов и построить силовые линии этих полей.

Основные пон я ти я и законы: Вс я кий неподвижный электрический зар я д создает в окружающей среде электростатическое поле(форма существование материи). Оно дейтсвует только на электрические за я рды, следовательно, его можно обнаружить только при помощи пробного зар я да.

Количественной характеристикой пол я служит напр я женность я на пробный зар я д, - величина зар я да. Напр я женность – векторна я величина, ее направление зависит от знака пробного зар я да. Дл я графического представлени я напр я женности используютс я силовые линии(линии напр я женности) – линии, в кажой точке которых направление касательных совпадает с вектором напр я женности.

Густота линий характеризует численное значение напр я женности пол я . Закон взаимодействи я описан только дл я точечных зар я дов: - сила, действующа я со торны первого зар я да на второй, - радиус-вектор от к - диэлектрическа я проницаемость среды, - электрическа я посто я нна я , В свою очередь, дл я определени я напр я женности пол я , создаваемого точечным зар я дом q на рассто я нии r от него: Пусть поле создано системой неподвижных зар я дов я сила F , действующа я на пробный зар я д q , будет равна: Полученное соотношение выражает принцип суперпозиции полей.

Другой метод расчета – по теореме Остороградского-Гаусса: Ф= ES cos , где Фпоток через площадь S – угол между направлением нормали и Если поле однородно, то: Ф= EdS cos , полный поток Ф= Теорема Остроградского-Гаусса: Ф= Можно подобрать форму замкнутой поверхности так, чтобы cos =0, тогда Ф=Е S , Электростатическое поле обладает потенциальной энергией. Дл я описани я энергетических свойств пол я вводитс я потенциал : где - пробный положительный зар я д. При перемещении q мен я етс я и потенциальна я энерги я : или - это элемент длины силовой линии Значит, -проекци я вектора Е на направление премещени я и m а x при направлен по касательной к силовой линии.

Величина - градиент потенциала. В любом электростатическом поле можно выделить совокупность точек, потениал которых одинаков. Они образуют эквипотениацльную поверхность.

Уравнение такой поверхности имеет вид: ( x , y , z )= const При перемещении по эквипотенциальной поверхности на отрезок потенциал не мен я етс я ( Значит, в каждой точке пол я я лини я перпендикул я рны к эквипотенциальной поверхности. Эквипотенциальную поверхность можно провести через любую точку пол я . При я нто проводить так, чтобы разность потенциалов между любыми точками двух соседних эквипотенциальных поверхностей была одинаковой. Чтобы объективно исследовать поле, стро я т его модель в подход я щей среде.

Услови я модели: Енапр я женность в данной точке – удельна я проводимость электролита - вектор плотности тока Схема установки дл я исследовани я электростатического пол я с помощью осциллографа и звукового генератора: Приборы и инструменты: я ванна Пор я док выполнени я и результаты: Задание 1 Дл я плоских электродов 1. Помещаем один из зонтов в электролитическую ванну в точку В на оси X , другой зонт – вблизи точки В. 2. Перемеща я зонд, находим точки, дл я которых отклонение луча на экране осциллографа минимально(т.е. потенциал совпадает с точкой В на оси X ). Находим 7-10 таких точек и отмечаем их координаты.

Найденные точки: Точка А(-7;0) (-7;-1), (-7,-2), (-7;-2,5), (-7;-3), (-7;1), (-7;2), (-7,3) Точка В(-5;0) (-5;-1), (-5;-2), (-5;-3), (-5;-4), (-5;-5),(-5;1),(-5;2), (-5;3) Точка С(-3;0) (-3;-1), (-3;-2), (-3;-3), (-3,-4), (-3;1),(-3;2), (-3;3), (-3;4) Точка D (2;0) (2;-1), (2;-2), (2;-3), (2,-4), (2;1),(2;2), (2;3), (2;4) Дл я одного точечного, одного плоского электродов Действуем аналогично.

Найденные точки: Точка А(-7;0) (-9;-2,5), (-11,-2), (-13;-1), (-14;0), (-9;2,5), (-11;2), (-13,1), (-4;0) Точка В(-5;0) (-7;-4,5), (-8,-5,5), (-10;-7), (-13;-8), (-7;4,5), (-8;5,5), (-10,7) Точка С(-3;0) (-4;-3,5), (-5;-8,5), (-6;-10), (-3,5;0), (-4;3,5),(-5;8,5), (-6;10) Точка D (2;0) (2,5;-10,5), (3,5;-15), (2;-8), (2;-4), (2,0), (2,5;10,5),(3,5;15) Точка E (6;0) (7;-8,5), (8;-10), (10,-11), (6,5;-5), (6,5;-3), (7;8,5), (8;-10), (10;-11) Силовые линии полей График Задание 2 Поместить в электролитическую ванну 2 зонда на электроды.

Определить разность потенциалов между электродами. U= 2,2 И Перемеща я один из зондов относительно электрода, найти распределение потенциалов между электродами. Точка (-7;0) U = 2,1 В Точка (-3;0) U = 1,4 В Точка (-5;0) U = 1,7 В Точка (2;0) U = 0,7 В 4.Построить график зависимости потенциала от рассто я ни я между точкой и электродом.

График Вывод: При выполнении этой лабораторной работы я исследовала электростатическое поле с помощью осциллографа и звукового генератора, установила зависимость потенциала от рассто я ни я между электродом и различными точками, а также научилась строить силовые линии пол я . Министерство общего и профессионального образовани я Российской Федерации Новгородский Государственный университет Имени Ярослава Мудрого Кафедра «Прикладна я математика и информатика» Отчет Сн я тие кривой намагничивани я и петли гистерезиса с помощью осциллографа Преподаватель: Евдокимова Л.А. Студент группы № 3311 Jannat Новгород Великий 2005 1. Цель работы: Построение кривой намагничивани я и определение тепловых потерь. 2.Схема установки дл я сн я ти я кривой намагничивани я :

~ U ВХ
N 1
N 2
R 1 U x
R 2
C
U y
S =286 мм; n 1 = 17 витков; n 2 = 300 витков; C =0,5 мкФ; R 1 =510 Ом; R 2 =82 кОм; 3.Петл я гистерезиса.

Чертеж на миллиметровке 4.Координаты вершин петли гистерезиса.

№ п / п 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
X ( дел) 25 23 22 21 18,5 17,5 16 13 11 9
Y ( дел ) 10 9 8,5 8 7,5 7 6 5 3 3
5. Определение цены делени я осциллографа. U x = 0,4 В L X = 50 U Y = 0,1 В L Y = 28 6. Определение чувствительности осциллографа. 7.Определение магнитной индукции(В) и напр я женности внешнего пол я (Н). H=X·K X ; B=Y·K Y
№ п/п 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
X (дел) 25 23 22 21 18,5 17,5 16 13 11 9
Y (дел) 10 9 8,5 8 7,5 7 6 5 3 3
H ( А / м ) 0,019 0,017 0,01 7 0,016 0,014 0,013 0,012 0,009 0,008 0,006
B (Тл) 4,8· 10 -5 4, 3 · 10 -5 4, 1 · 10 -5 3 ,8· 10 -5 3 , 6 · 10 -5 3 , 3 · 10 -5 2 , 9 · 10 -5 2 , 4 · 10 -5 1 , 4 · 10 -5 1 , 4 · 10 -5
8.Построение графика зависимости B = f ( h ) 9.Расчет тепловых потерь. Q = K X · K Y · N , где N -число клеток охватываемых петлей, а K X · K Y - произведение определ я ющее площадь одной клетки.

Работа, произведенна я при перемагничивание единицы объема образца за 1 секунду, определ я етс я по формуле: A / t = K X · K Y · N · ,где =50 Гц - частота переменного напр я жени я . Тепловые потери на перемагничивание определ я ютс я теплотой, выделенной в единице объема тороида за секунду, т.е.: Q / t = K X · K Y · N · Q / t =7,67·10 -4 ·4,78·10 -6 ·32,5·50=5,96·10 -6 10.Вывод:В данной работе мы научились строить кривую намагничивани я , определ я ть тепловые потери, а также работать с такими измерительными приборами как осциллограф.

Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образовани я Новгородский Государственный университет Имени Ярослава Мудрого.

Кафедра «общей и экспериментальной физики». Отчет Определение коэффициента взаимной индукции двух соленоидов . Преподаватель: Евдокимова Л.А. Студент группы № 3311 Jannat Новгород Великий 2005 1. Цель работы.

Определение коэффициента взаимной индукции двух соленоидов с помощью баллистического гальванометра. 2. Объект исследовани я . 2.1. Приборы и оборудование. 1) e ; 2) m А (класс точности 0,2; предел 60 mA ); 3) T p ; 4) Реостат R ; 5) 6) G; 7) ; 8) 2.2. Схема установки.

G
2.3.
Рабочие формулы.
b – баллистическа я посто я нна я ; С – емкость конденсатора; n – максимальное количество делений, на которое отклон я етс я указатель гальванометра; U – напр я жение; M – коэффициент взаимной индукции; n max – максимальное отклонение указател я от нулевого положени я в делени я х шкалы гальванометра; r 2 – активное сопротивление цепи второго контура, r 2 = r g + r c ( r g – сопротивление баллистического гальванометра, r c – сопротивление второго соленоида). 2.4. Формулы расчета погрешности. 3. Результаты исследовани я .
№ опыта 1 2 3
n max 19 17 16
Дл я определени я баллистической посто я нной мы воспользовались данными лабораторной работы «ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРОВ».
С 0 , мкФ U 0 , В n 0
1 1 0,9 16
2 1 0,9 17
3 1 0,9 17
Мен я ем местами катушки.
№ опыта 1 2 3
n max 19 18,5 19,5
Теперь подсчитаем погрешность: Таким образом, 4. Вывод.

Изменение тока в одном контуре вызывает изменение магнитного пол я в окружающем пространстве и, следовательно, измен я етс я магнитный поток, пронизывающий другой контур. В соответствии с законом электромагнитной индукции Фараде я – Ленца изменение магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром, приводит к возникновению ЭДС индукции, величина которой пропорциональна скорости изменени я этого потока.

Взаимна я индуктивность двух соленоидов, намотанных на общий сердечник, определ я етс я формулой: где m 0 – магнитна я посто я нна я ; N 1 и N 2 – число витков первого и второго соленоида; S – площадь поперечного сечени я сердечника; l – длина сердечника; m - относительна я магнитна я проницаемость сердечника.

Относительна я магнитна я проницаемость ферромагнетиков я вл я етс я функцией напр я женности магнитного пол я , в которое он помещен.

независимая оценка ущерба в Твери
оценка стоимости ценных бумаг в Орле
оценка аренды земли в Брянске